近場(chǎng)和遠(yuǎn)場(chǎng)在不同的光學(xué)范疇有不同的定義，需要加以區(qū)分。下面從菲涅爾數(shù)入手，通過(guò)菲涅爾數(shù)介紹二者的區(qū)別。

衍射光學(xué)

首先介紹菲涅爾數(shù)（Fresnel number）:

其中，a 是通光孔徑，L 是探測(cè)器位置距孔徑的距離。lambda 是波長(zhǎng)。

當(dāng)菲涅爾數(shù)遠(yuǎn)小于1時(shí)，為夫瑯禾費(fèi)衍射（Fraunhofer diffraction），即遠(yuǎn)場(chǎng)衍射。例如在如通常的成像光學(xué)中聚焦位置所發(fā)展的衍射，即艾里斑（ Airy diffraction pattern）：

圓形孔徑的艾里斑（from wikipedia） 當(dāng)菲涅爾數(shù)遠(yuǎn)大于1時(shí)，為菲涅爾衍射（Fresnel diffraction），即近場(chǎng)衍射。由于探測(cè)器非常接近衍射發(fā)生的位置（如小孔），這時(shí)候波前形狀對(duì)衍射的影響不可忽略。對(duì)于同樣的圓形孔徑，其近場(chǎng)衍射圖案為：

圓形孔徑的菲涅爾衍射（from wikipedia） 關(guān)于菲涅爾衍射的一個(gè)著名案例是泊松亮斑（Poisson spot）：

泊松亮斑實(shí)驗(yàn)（from wikipedia） 需注意的是，衍射在此種情況下發(fā)生于物體外沿，因此菲涅爾數(shù)公式中的 a 可視為無(wú)窮大，即滿(mǎn)足近場(chǎng)衍射條件。

若無(wú)衍射發(fā)生，即根據(jù)幾何光學(xué)，探測(cè)器中間為純黑色，但實(shí)際并未如此：

泊松亮斑（from wikipedia）

激光束

在激光的空間傳輸或光纖輸出端傳輸時(shí)，通常用高斯光束來(lái)描述:



高斯光束

在瑞利范圍（Rayleigh range）內(nèi)通常被稱(chēng)為近場(chǎng)，遠(yuǎn)離瑞利范圍時(shí)通常被稱(chēng)為遠(yuǎn)場(chǎng)。遠(yuǎn)場(chǎng)的光場(chǎng)分布通常可以由近場(chǎng)光場(chǎng)分布的二維傅里葉變換描述。

審核編輯：劉清