電感器是一種無源電氣元件，由線圈組成，設計用于利用電流通過線圈的方式與電力和電力之間的關系.

在我們關于電磁學的教程中，我們看到當電流流過導線時，在導體周圍產生磁通量。這種影響產生了圍繞導體循環的磁通方向與流過同一導體的電流方向之間的關系。這導致了電流和磁通量方向之間的關系，稱為“弗萊明的右手規則”。

但是還存在與纏繞線圈相關的另一個重要特性，即二次電壓是通過磁通量的移動引入相同的線圈，因為它反對或抵抗流過它的電流的任何變化。

典型的電感

在最基本的形式中，電感器只不過是纏繞在中心核心周圍的線圈。對于大多數線圈而言，流過線圈的電流（ i ）會在其周圍產生一個磁通量（NΦ），與該電流流量成正比。

電感器，也稱為扼流圈，是另一種無源型電氣元件，由一個線圈組成，設計用于通過在其自身或其核心內感應磁場來利用這種關系。電流流過線圈的結果。將線圈形成電感器會產生比由簡單線圈產生的線圈強得多的磁場。

電感器由緊密纏繞在實心中心核心周圍的導線形成，可以是一個直的圓柱形桿或一個連續的環或環來集中它們的磁通量。

電感器的原理圖符號是一個線圈的符號，因此，一個線圈也可以稱為電感的。電感器通常根據它們纏繞的內芯類型進行分類，例如，空芯（自由空氣），實心鐵芯或軟鐵氧體磁芯，不同的磁芯類型通過在旁邊添加連續或虛線平行線來區分。線圈如下圖所示。

電感符號

當前，流經電感器的i 產生與其成比例的磁通量。但不像電容器反對電路板上的電壓變化，電感器反對由于磁場內自感能量的積累而流過電流的電流變化率。

字，電感器抵抗或反對電流的變化，但很容易通過穩態直流電流。電感器抵抗電流變化的能力以及電流 i 與其磁通量，NΦ作為比例常數的關系稱為電感在Joseph Henry之后給出符號L，單位為亨利，（H）。

因為亨利本身就是一個相對較大的電感單位，對于較小的電感器，亨利的子單元用于表示其值。例如：

電感前綴

因此，要顯示亨利的子單位，我們將以此為例： / p>

1mH = 1 milli-Henry - 等于亨利的千分之一（1/1000）。

100μH= 100微亨利 - 等于1百萬分之一（1 / 1,000,000）亨利。

電感器或線圈在電路中非常常見有許多因素決定了線圈的電感，例如線圈的形狀，絕緣的匝數電線，電線層數，匝間距，芯材的磁導率，磁芯的尺寸或橫截面積等等，僅舉幾例。

電感線圈有中心核心區域（ A ），每單位長度具有恒定的線圈數（ l ）。因此，如果 N 圈的線圈通過一定量的磁通量連接，Φ則線圈具有NΦ的磁鏈和任何電流流過線圈的（ i ）將在與電流相反的方向上產生感應磁通量。然后根據法拉第定律，這個磁通鏈的任何變化都會在單個線圈中產生自感電壓：

其中：

N 是轉數

A 是以m為單位的橫截面積 2

Φ是Webers中的流量

μ是滲透率核心材料

l 是以米為單位的線圈長度

di / dt 是電流的安培變化率/秒

時變磁場感應的電壓與產生電流的電流的變化率成正比，其中正值表示電動勢增加，負值表示減少在emf。通過用 L 代替μN 2 A / l ，可以找到與自感應電壓，電流和電感相關的公式，表示常數比例性稱為線圈的電感。

電感中的磁通與流過電感的電流之間的關系如下：NΦ= Li 。由于電感器由一個導線線圈組成，然后減少上述方程式，得到自感應電動勢，有時也稱為線圈中感應的反電動勢：

返回電感由電感生成

其中： L 是自感和 di / dt 當前變化的速度。

電感線圈

所以從這個等式中我們可以說“自感電動勢=電流變化電流”和電路的電感為1亨利將在電路中感應出一伏電壓，當流過電路的電流以每秒一安培的速率變化時。

關于上述等式的一個重要注意事項。它只是將電感器兩端產生的電動勢與電流的變化聯系起來，因為如果電感電流的流量是恒定的并且沒有變化，例如在穩態直流電流中，那么感應的電動勢電壓將為零，因為瞬時電流變化率是零， di / dt = 0 。

當穩態直流電流流過電感器并因此在其上產生零感應電壓時，電感器充當等于一條線的短路，或者至少是非常低的電阻值。換句話說，電感器提供的電流流動的反對在交流和直流電路之間是非常不同的。

電感的時間常數

我們現在知道電流不能在電感中瞬間改變，因為要發生這種情況，電流需要在零時間內改變一個有限的量，這將導致電流變化率無限， di / dt = ∞，使得感應電動勢也是無限的，并且不存在無限電壓。但是，如果流過電感的電流變化非常快，例如開關的操作，則可以在電感線圈上感應出高電壓。

考慮右側電感的電路。通過開關（ S1 ）打開，沒有電流流過電感線圈。由于沒有電流流過電感，線圈中的電流變化率（ di / dt ）將為零。如果電流變化率為零，則電感線圈內沒有自感電動勢（ V L = 0 ）。

如果我們現在關閉開關（t = 0），電流將流過電路并以由電感器的電感確定的速率緩慢上升到其最大值。流過電感的電流速率乘以Henry的電感電感，導致線圈產生一些固定值的自感電動勢，如上面的法拉第方程所確定的， V L = Ldi / dt 。

電感線圈上的這種自感電動勢（ V L ）與施加的電壓作斗爭，直到電流達到最大值并達到穩態條件。由于電流變化率（ di / dt ）在穩定狀態下為零。換句話說，現在只存在線圈直流電阻以抵抗電流的流動。

同樣，如果開關，（S1）打開，流過線圈的電流將開始下降但電感將會再次對抗這種變化，并試圖通過在另一個方向上感應電壓來保持電流流向其先前的值。下降的斜率將為負，并與線圈的電感相關，如下所示。

電感中的電流和電壓

電感器產生多少感應電壓取決于電流變化率。在我們關于電磁感應的教程中，Lenz定律指出：“感應電動勢的方向是這樣的，它總是會反對引起它的變化”。換句話說，感應電動勢將始終取代首先啟動感應電動勢的運動或變化。

因此，隨著電流減小，電壓極性將充當電源并且電流增加電壓極性將作為負載。因此，對于通過線圈的相同電流變化率，增加或減小感應電動勢的幅度將是相同的。

電感器示例No1

穩態直流電4安培通過0.5H的電磁線圈。如果上述電路中的開關打開10mS并且流過線圈的電流降至零安培，那么線圈中感應的反電動勢電壓會是多少。

電感器中的功率

我們知道電路中的電感器通過它反對電流（ i ），因為這個電流的流動會引起電動勢反對它，楞次定律。然后必須通過外部電池電源完成工作，以保持電流流過這個感應電動勢。用于強制電流（ i ）對抗這種自感電動勢的瞬時功率（ V L ）從上面給出：

電路中的電源為， P = V * I 因此：

理想的電感器沒有電阻，因此R =0Ω，因此線圈內沒有功率耗散，所以我們可以說理想電感器的功率損耗為零。

電感器中的能量

當電源流入電感器時，能量存儲在其磁場中。當流過電感的電流增加且 di / dt 大于零時，電路中的瞬時功率也必須大于零，（ P> 0 ）即正，這意味著能量存儲在電感中。

同樣，如果通過電感的電流減小且 di / dt 小于零，那么瞬時功率也必須小于零，（ P <0 ），即負值，這意味著電感器將能量返回到電路中。然后通過積分上面的冪方程，總是正的，存儲在電感中的總磁能量如下：

由電感器存儲的能量

其中： W 以焦耳為單位， L 在Henries中， i 以安培為單位

能量實際上存儲在流過電感器的電磁場內。在沒有電阻或電容的理想電感中，當電流增加時，能量流入電感并在其磁場中存儲而不會丟失，直到電流減小且磁場坍塌才會釋放。

然后在交流電，交流電路中，電感器不斷地存儲并在每個周期傳遞能量。如果流過電感的電流在直流電路中是恒定的，則存儲的能量沒有變化，因為 P = Li（di / dt）= 0 。

因此，電感器可以定義為無源元件，因為它們既能存儲又能為電路提供能量，但它們不能產生能量。理想的電感器被歸類為損耗較少，這意味著它可以無限期地存儲能量，因為沒有能量損失。

然而，實際電感器總是會有一些與線圈繞組相關的電阻以及電流流過時無論電流是交流還是恒定，由于歐姆定律（ P = I 2 R ），電阻能量以熱量的形式損失。

然后，電感器的主要用途是濾波電路，諧振電路和電流限制。可以在電路中使用電感器來阻擋或重塑交流電流或一系列正弦頻率，并且在這個角色中，電感器可以用于“調諧”簡單的無線電接收器或各種類型的振蕩器。它還可以保護敏感設備免受破壞性電壓尖峰和高浪涌電流的影響。

在下一個關于電感器的教程中，我們將看到線圈的有效電阻稱為電感，而電感就像我們現在一樣知道電導體的特性“反對電流的變化”，可以是內部感應的，稱為自感或外部感應，稱為互感。